スピンの振る舞い

状態の重ね合わせ

　前回、 軸方向にスピンを測定した時の「上向き状態」と 「下向き状態」をそれぞれ、 と という記号で表した。 　しかしスピンは他の軸で測っても の二通りの値しか取らないのだった。 　これは前回の計算でも導かれたし、 そもそもどの方向も対等であるはずだから当然の結果ではある。

　だから 軸だけを特別扱いしないで、 他の軸に沿って測定した後の状態も同じような記号を使って表してやりたい。 　そこで、 だとか、 だとかいう記号を導入して、 どの軸について測定した後の状態であるかも同時に表すようにしよう。

　前回の結果を再確認しておくと、各状態は次のように表せるのだった。

　これは初めに や を なるべく簡単になるようにと考えて 1 と 0 で表しておいたから このような表現になっているだけであって、 これらをユニタリ変換したものを使っても理論的には同等である。 　それについては次回で議論することになるだろう。 　とりあえず、この形式だけが唯一絶対というわけではないことだけは頭に置いておこう。

　さて、これらを見ると、

という関係があることがすぐに分かる。 　これが意味するのは、x 軸方向にスピンを測定して「上向き」であることが 確実となった後の電子の状態というのは、 軸方向での「上向き」と「下向き」が半々に重なった状態であり、 もし次に 軸方向のスピンを測定したならば 「上向き」と「下向き」が半々の確率で表れるだろうということだ。

　また、次のような関係も同じくらい簡単に見出せる。

　ここで右辺第 2 項目の係数が負になっているからと言って、 ややこしいことが起きているわけではない。 　本質は先ほどと何も変わらない。 　これはベクトルの重ね合わせであるから、 ベクトルを重ねる時の向きが先ほどとは違うというだけである。 　確率の比較は係数の「絶対値の 2 乗」の値を使って行うので、 係数が負であることの影響はない。

　各係数の絶対値の 2 乗の和を取ったものは全確率であって、 ちゃんと 1 になるように出来ている。 　各状態ベクトルの大きさを 1 に規格化しておいたのはこのためでもある。

　さて、ここまでは と を使った重ね合わせで解釈してきたが、 同じ状態を次のように と の重ね合わせとして表す事も可能である。

　係数が少しだけ複雑な形になっているが、 これらの絶対値の 2 乗を計算するとそれぞれ 1/2 となっており、 確率的に半々の重ね合わせとなっていることが分かる。

　この係数を求めるのは簡単である。 　 と置いてやり、 これに左から を作用させれば、

となる。 　同じように左から を作用させれば になる。 　つまり

という具合に内積を計算してやればいいのである。

　全ての軸は対等であるから、同様の関係は他にも見つけられる。 　 軸での「上向き」「下向き」を と の組で表したり、 と の組で表したり出来る。 　 軸での「上向き」「下向き」を と の組で表したり、 と の組で表したりも出来る。

　要は、ある軸に沿ってスピンを測定して結果が出た直後の粒子を、 次にそれとは直角になる方向に測定すると、 結果は半々の確率でどちらかに決まるということだ。

集団での振る舞い

　この後、分かれた内の一方のビームだけを使って、 今度はこれを 軸方向の測定をするための磁石に通せば、 これもさらに 2 つに分かれるのである。 　しかもこの度はどちらへ進むかの確率は完全に半々である。 　個々の粒子がどちらへ進路を曲げるかは確率でしか言い当てられなくて、 理論としてはとても頼りないことだが、 集団として見れば、 ほぼ正確に半分の粒子が上向き、そして半分が下向きとなるということが、 確率ではなく、確実に言える。

　ところで測定する度にビームの方向が少しずつ曲がってしまうのは、ちょっと厄介である。 　ビームの方向に合わせて測定装置を斜めに配置すると、 軸や 軸に沿って測定しているとは言えなくなってきてしまうからだ。 　上の例ではまだこの点について問題は無かった。 　しかしこの後の話では問題が出てくる。 　そこで次のようなアイテムを導入しておこう。

　3 つのシュテルン・ゲルラッハ磁石を向きを反転させて交互に配置する。 　こうすることで 2 つに分かれたビームを再び元の進路に戻すようにするのである。 　装置の中間地点辺りのビームが 2 つに分かれたところで一方を遮ってやるような細工をしておいてやると、

これは測定方向のスピン成分が「上向き」「下向き」の どちらかになっている粒子だけの通過を許す「フィルタ装置」として働くのである。 　上のような図を毎回描くのは面倒なので、 これをシンプルなケースに入れて使う事にしよう。

　矢印はスピンの向きを表している。 　上の図のような磁石の配置の場合、上側のコースを通るものが「スピン上向き」になっている。

測定による状態変化

　ではこのビームを「 軸上向き」だけを通すフィルターに入れたらどうなるか。 　先ほど考えたように、50 % だけが通過する事になる。 　つまりビームは弱くなって出てくる。

　ではこれをもう一度「 軸上向き」を取り出すフィルタに通したらどうなるか。 　これがスピンの面白いところだ。 　先ほどまでは確かに全ての粒子が「 軸上向き」だった。 　しかし今回は全てが通過するのではなく、ビームはさらに半分になるのである。 　半分が「 軸上向き」、半分が「 軸下向き」となってしまった！ 　 軸方向に測定した時点で、それ以前に 軸方向に対してどちら向きだったかは 関係なくなってしまう。

　測定によって状態が変わるというのはこういうことなのである。 　演算子が交換しないような物理量を測定する場合、 最後の測定結果こそが全てであり、 それ以前の状態は測定によって「御破算」になってしまうのだ。

スピンは電子固有の性質

　しかしその後には細く絞った電子ビームを使って同じ事が 確かめられるようになってきた。 　電子ビームというのはつまり「陰極線」のことであって、 中学や高校の実験室にでも発生装置が置いてあるだろう。 　非常に手軽なものだ。 　電子の到達点を精度良く測れるような装置も工夫されてきた。 　また先ほど導入したようなフィルター装置を使えば、 電流量を測ることでフィルター装置を抜けてくるビームの強度が分かるので もっと簡単だ。

　ただし電子を磁場中に通す時には、 電気的に中性の原子を使う時とは違ってローレンツ力が働く。 　ビームが余計な方向に曲がろうとするので、 フィルター装置の設計をする時に少々面倒な要素となりそうだ。 　また電荷が力を受けて進路を曲げられる時には、制動放射が生じるだろう。 　つまり量子論的には光子を放出することに相当するのではないだろうか。 　このことが電子のスピン状態に影響を与えてしまう心配があるが、 それについてはこの段階の知識では論じる事が出来ない。

　制動放射の原因はローレンツ力だけではなかった。 　スピンと磁場の作用によって電子のコースを曲げるという、 この実験の中核となる部分でも同じ問題が発生する。 　これは中性の原子を使った時には気にしなくて良いことだった。

　しかしその心配はちょっとした工夫で回避できそうだ。 　電場を使えば電子ビームの曲がり具合を補正してやることが出来るので、 ローレンツ力との釣り合いを取ってやれば、電子を真っ直ぐ進ませる事が出来る。 　また上と下に分かれて進もうとするところに電場で偏りを掛けてやり、 一方を真っ直ぐ進ませ、もう一方をより強く曲がるようにさせる。 　こうして真っ直ぐ進んだビームだけを取り出すようにすればいい。 　これで制動放射を生じさせないで済むし、磁石を３対も使わなくても済む。 　万事解決だ。

　とにかくこうして、電子のみを使ってもスピンが測定できるということは、 スピンの作用は原子核の周りを回っているかどうかに関係ないということだ。 　スピンというのが電子単独の性質である事が分かる。 　これはスピンの正体が電子の自転であるとする見方に近い性質だ。 　一体、電子は波なのか、粒なのか。 　本当にイメージしにくい。

角度を変えるとどうなるか

　一度「 軸上向き」フィルターを通ったビームは、 同じ向きのフィルターを何度通っても100 % 通過するのだった。 　また、そのフィルター装置を 90°ずらして「 軸上向き」フィルターとして使用すれば、 50 % が通過するのだった。 　では角度を90°ずらすのではなく、ほんの少しだけずらした場合にはどうなるのだろうか。

　いきなり状況が全く変わってしまうなんてことは考えにくい。 　角度が小さい内はほぼ100 % に近い粒子がフィルターを抜けてくるだろう。 　そして角度を徐々に増やすにつれて通過率はだんだんと下がってくるのではないかと予想される。 　90°回して 50 %、180°回せば 0 % だ。 　しかし途中が気になる。 　角度に応じてフィルターを通過する確率はどのように変化するのだろうか。

　そんなものは実験をすればすぐに分かることだが、 理論的に示せてこそ、ちゃんと理解した気になれるというものだ。 　それを次回のテーマにしよう。